任何物體都具有不斷輻射、吸收、發(fā)射電磁波的本領(lǐng)。輻射出去的電磁波在各個波段是不同的，也就是具有一定的譜分布。這種譜分布與物體本身的特性及其溫度有關(guān)，因而被稱之為熱輻射。為了研究不依賴于物質(zhì)具體物性的熱輻射規(guī)律，物理學家們定義了一種理想物體——黑體(black body)，以此作為熱輻射研究的標準物體。

　　所謂黑體是指入射的電磁波全部被吸收，既沒有反射，也沒有透射( 當然黑體仍然要向外輻射)。顯然自然界不存在真正的黑體，但許多地物是較好的黑體近似( 在某些波段上)。 基爾霍夫輻射定律(Kirchhoff)，在熱平衡狀態(tài)的物體所輻射的能量與吸收的能量之比與物體本身物性無關(guān),只與波長和溫度有關(guān)。按照基爾霍夫輻射定律，在一定溫度下，黑體必然是輻射本領(lǐng)*大的物體，可叫作完全輻射體。 普朗克輻射定律(Planck)則給出了黑體輻射的具體譜分布，在一定溫度下，單位面積的黑體在單位時間、單位立體角內(nèi)和單位波長間隔內(nèi)輻射出的能量為 B(λ，T)=2hc2 /λ5 ·1/exp(hc/λRT)-1 B(λ，T)—黑體的光譜輻射亮度(W，m-2 ，Sr-1 ，μm-1 ) λ—輻射波長(μm) T—黑體**溫度(K、T=t+273k) C—光速(2.998×108 m·s-1 ) h—普朗克常數(shù)， 6.626×10-34 J·S K—波爾茲曼常數(shù)(Bolfzmann)， 1.380×10-23 J·K-1 基本物理常數(shù) 由圖2.2可以看出： ①在一定溫度下，黑體的譜輻射亮度存在一個極值，這個極值的位置與溫度有關(guān)， 這就是維恩位移定律(Wien) λm T=2.898×103 (μm·K) λm —*大黑體譜輻射亮度處的波長(μm) T—黑體的**溫度(K) 根據(jù)維恩定律，我們可以估算，當T～6000K時，λm ～0.48μm(綠色)。這就是太陽輻射中大致的*大譜輻射亮度處。 當T～300K， λm～9.6μm，這就是地球物體輻射中大致*大譜輻射亮度處。 ②在任一波長處,高溫黑體的譜輻射亮度**大于低溫黑體的譜輻射亮度，不論這個波長是否是光譜*大輻射亮度處。 如果把B(λ，T)對所有的波長積分，同時也對各個輻射方向積分，那么可得到斯特番—波耳茲曼定律(Stefan-Boltzmann)，**溫度為T的黑體單位面積在單位時間內(nèi)向空間各方向輻射出的總能量為B(T) B(T)=δT4 (W·m-2 ) δ為Stefan-Boltzmann常數(shù), 等于5.67×10-8 W·m-2 ·K-4 但現(xiàn)實世界不存在這種理想的黑體，那么用什么來刻畫這種差異呢?對任一波長， 定義發(fā)射率為該波長的一個微小波長間隔內(nèi)， 真實物體的輻射能量與同溫下的黑體的輻射能量之比。顯然發(fā)射率為介于0與1之間的正數(shù)，一般發(fā)射率依賴于物質(zhì)特性、 環(huán)境因素及觀測條件。如果發(fā)射率與波長無關(guān)，那么可把物體叫作灰體(grey body)， 否則叫選擇性輻射體。

　　黑體爐就是依照黑體輻射的原理制成的。Mikron黑體爐擁有先進的技術(shù)及可靠性，廣泛用于科研、工業(yè)、紅外校準領(lǐng)域，是黑體爐的優(yōu)選。